电磁场与电磁波（北京交通大学）
没有方向，是en•J1和-en•J2的数值。E1t=E2t是en×（E1-E2）
理想介质和导体分界面处电流一定与导体表面平行。理想介质中J=0，J2n=0，只能有切向J
例3.1
同轴线产生的电位？积分即可
同轴线电场E=U/ρ ln(b/a)
一般是内导体带正，外导体带负
此处参考对比2.5例3
例3.2
J=I/S
C/G=ε/σ
体电流面密度，面电流线密度
咋就求出来C了？
平面电容计算式 C=ε S/d
屏蔽、滤波、接地
孤立导体球的电容C=4πεa
接地电阻越小越好
σ越大，物质导电特性越强
关于电容，补上这节
静电屏蔽的壳要接地
自有部分电容是对地的
恒定磁场
毕奥萨伐尔：电流源的磁场定律
安培：电流间的相互作用
三大实验定律：库仑定律、安培定律、法拉第电磁感应定律
？为什么？
如果一个场是无散的场，它可以表示为矢量场的旋度。
斯托克斯定理
最后这个A咋求出来的，看不懂
这里的变化也很迷惑，前面的方向矢量怎么来的？？
立体角这一块儿不明白怎么回事
电流是传导电流
卡e是正数，卡是实数
张量就是矩阵
物质包含介质和导体，介质又包括磁介质和电介质 ，分别用13来表示它的特性。电导率来表示导体的导电特性
重要：
磁场强度和电位移矢量很像，电位移矢量只和自由电荷有关，磁场强度只和传导电流有关
电场强度和磁感应强度类似，电场强度和全部电荷有关，磁感应强度和全部电流有关
时变场主要是场和场的互求
介质磁化以后，无论介质是否均匀，在磁介质的表面，都会出现磁化电流，磁化电流会产生新的场，使B和H发生突变
在两种不同磁介质的分界面，矢量场所满足的关系：
如果场的方程是面积分，得到法向边界条件，如果是环量或者线积分推导出切向边界条件
看表面有没传导电流
理想电流表面传导电流是0
铁磁物质表面的B几乎和铁磁表面表面垂直
铁丝中的磁感应强度要比空气中大得多，磁场还要和表面平行
磁屏蔽的效果没有电屏蔽好
利用了磁旁路原理，利用了高的铁磁屏蔽体，用较厚的屏蔽体会比较好，或多层铁壳
理想导磁体和铁磁表面的边界条件
静态场只关注场的方向，时变场还要关注波的传播方向
奥斯特，电生磁
法拉第，时变的磁场可以产生时变的电场
电磁理论的基石
运动的磁场，运动的电流，变化的电流，恒定磁场里运动的导体切割磁力线 都可以产生感应电流
感应电动势引起的感应电流产生的磁场企图阻止磁通的变化
涡旋电场
涡旋的电场的旋度源，是一个变化的磁场
v×B为什么是电场：感应电动势可以写成电场的线积分
法拉第的电磁感应定律的微分形式（二）
对源产生的反作用力，也是动生电动势产生的根源
四个人功不可没：法拉第，麦克斯韦最大成就就是提出位移电流理论（天才的假设）
位移电流是什么，有能产生什么
传导电流、运流电流
？D怎么算的，还有后面也不懂
属于时变场，但是有静态场的一些特性
频率很低，波长就大。波长比较大，和源点场点比较的话大得多
两种，一种是磁准静态场（位移电流比传导电流小得多），一种是电准静态场
电准静态场正好相反，库伦场比感生场大得多
这个视频后半部分没再看 了
从此处开始看第二遍
麦克斯韦语预言了电磁波的存在，创造了光的电磁学。把电磁光进行统一
是赫兹做实验验证的 ，揭示了时变电磁场的基本性质 ，认为时变的电磁场中时变的电场和时变的磁场可以互相激励，形成一个统一的整体
时变电磁场，当频率达到辐射频率就产生了电磁波
传导电流产生磁场，变化的电场（位移电流）产生时变的磁场。（全电流定律）
时变的磁场，产生时变的电场（法拉第电磁感应定律）
互相激发，互相依存的关系。也是时空的转换
无散场——闭合曲线
静态场和恒定场是时变场的两种特殊形式
❤❤❤
？？？电流连续性方程在这里是第一次学吗
⬆场和场的互求
（时变场部分主要是场和场互求）
麦克斯韦的四个方程再加上电流连续性方程
11.14
位移电流密度就是电场的变化率吗？？？？
是D的变化率，不就是E的变化率乘常数
电导率=0，所以内外导体之间没有漏电流
体分布，面密度
电流密度=电位移的变化率
⭐注意看第二行积分
时变的电场产生时变的磁场，时变的磁场产生时变的电场。两者一致，求出来。
利用位移电流密度求了总电流
齐次波动方程说明了时变的电磁场具有波动性
时变电磁场和电磁波是如何传播的？求解方程
波动方程的解是如何求出传播特性的
以速度v向＋z方向传播，称为入射波
无限大均匀媒质没有反射波g=0
法拉第电磁感应定律，到位移电流的引出得到了麦克斯韦方程组。时变的电磁场在碰到不同介质后仍然会发生变化。不同介质或不同媒质的边界条件、理想介质的边界条件、理想导体的边界条件
有法向和切向的边界条件。
介电常数、磁导率、电导率
法向：
切向：（全电流连续和法拉第电磁感应定律）因为宽趋近于零，位移电流也趋近于零
时变的磁场趋于零
由于电导率12都是存在的，分界面上有传导电流
